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北京石油化工學(xué)院2026年研究生招生接收調(diào)劑公告

angocn

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61樓2017-02-08 16:30:44

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angocn

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好吧，雖然樓主埋了個(gè)坑，但是居然好了，哈哈！

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62樓2017-02-08 16:32:57

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63樓2017-03-16 12:26:14

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平衡方程 $\nabla \cdot \sigma + {F_v} = 0$
本構(gòu)方程 $\sigma = C:\varepsilon$
幾何方程 $\varepsilon = \nabla \vec u$
${F_v}$ 是體積力
$\sigma$ 是應(yīng)力張量
C是彈性矩陣，由泊松比和楊氏模量決定
$\varepsilon$ 是應(yīng)變張量
$\vec u$ 是應(yīng)變
固定面的邊界條件： $\vec u=0$
受力面的邊界條件： $\sigma = {F_a}$
${F_a}$ 是受力面上的面積力

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64樓2017-03-25 15:40:25

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Klaixiya

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65樓2017-03-29 19:40:17

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這個(gè)系統(tǒng)中共有五個(gè)不同介質(zhì)間的接觸面。由內(nèi)到外各接觸面的溫度為：20攝氏度、 ${T_1}$ 、 ${T_2}$ 、 ${T_3}$ 、-20攝氏度

穩(wěn)定條件下層內(nèi)各處熱通量相同且溫度均勻變化，則熱導(dǎo)率可以表示為：
$Q = \frac{{{\lambda _1}\left( {20 - {T_1}} \right)S}}{{{b_1}}} = \frac{{{\lambda _2}\left( {{T_2} - {T_1}} \right)S}}{{{b_2}}} = \frac{{{\lambda _3}\left( {{T_3} - {T_2}} \right)S}}{{{b_3}}} = \frac{{{\lambda _4}\left( {{T_3} + 20} \right)S}}{{{b_4}}}$
其中Q表示熱流量， $\lambda$ 表示各個(gè)介質(zhì)的熱傳導(dǎo)率，b表示各個(gè)介質(zhì)的厚度，S表示接觸面面積。

解上面方程組得到：
${T_1}=15.30$
${T_2}=15.28$
${T_3}=-19.98$
Q=0.141S $KW/{m^2}$

設(shè)內(nèi)部空間為球形，則0.2立方米對(duì)應(yīng)的表面積為0.413467平方米。則Q=58.3W
Q表示單位時(shí)間熱量流出內(nèi)部空間的量，為維持溫度不變需要有等量的熱量流入。因此能耗應(yīng)該為58.3W

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我永遠(yuǎn)當(dāng)不了老板

66樓2017-03-30 14:36:59

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根據(jù)二次量子化算符的定義有：

$\hat T = \sum\limits_{kl} {{T_{kl}}a_{{p_k}}^ + {a_{{p_l}}}}$

其中：

${T_{kl}} = \int {\psi _{{p_k}}^*T{\psi _{{p_l}}}dr} = - \frac{{{\hbar ^2}}}{{2m{L^3}}}\int {{e^{ - \frac{i}{\hbar }{p_k} \cdot r}}\frac{{{\partial ^2}}}{{\partial {r^2}}}{e^{\frac{i}{\hbar }{p_l} \cdot r}}dr} = \frac{{p_l^2}}{{2m{L^3}}}\int {{e^{ - \frac{i}{\hbar }\left( {{p_k} - {p_l}} \right) \cdot r}}dr}$

$\int {{e^{ - \frac{i}{\hbar }\left( {{p_k} - {p_l}} \right) \cdot r}}dr} = {L^3}\delta \left( {{p_k} - {p_l}} \right)$ 這里是我瞎猜的

${T_{kl}} = \frac{{p_l^2}}{{2m}}\delta \left( {{p_k} - {p_l}} \right)$

$\hat T = \sum\limits_k {\frac{{p_k^2}}{{2m}}a_{{p_k}}^ + {a_{{p_k}}}}$

$\hat V = \sum\limits_{lmki} {{V_{limk}}a_{{p_l}}^ + a_{{p_m}}^ + {a_{{p_k}}}{a_{{p_i}}}}$

${V_{limk}} = \int {\int {\psi _{{p_l}}^*\left( {{r_1}} \right)\psi _{{p_m}}^*\left( {{r_2}} \right)V\left( {\left| {{r_1} - {r_2}} \right|} \right){\psi _{{p_i}}}\left( {{r_1}} \right){\psi _{{p_k}}}\left( {{r_2}} \right)d{r_1}d{r_2}} } = \frac{1}{{{L^6}}}\int {\int {{e^{ - \frac{i}{\hbar }{p_l} \cdot {r_1}}}{e^{ - \frac{i}{\hbar }{p_m} \cdot {r_2}}}V\left( {\left| {{r_1} - {r_2}} \right|} \right){e^{\frac{i}{\hbar }{p_i} \cdot {r_1}}}{e^{\frac{i}{\hbar }{p_k} \cdot {r_2}}}d{r_1}d{r_2}} }$

令 ${r_1} - {r_2} = q$

${V_{limk}} = \frac{1}{{{L^6}}}\int {\int {{e^{ - \frac{i}{\hbar }{p_l} \cdot \left( {q + {r_2}} \right)}}{e^{ - \frac{i}{\hbar }{p_m} \cdot {r_2}}}V\left( {\left| q \right|} \right){e^{\frac{i}{\hbar }{p_i} \cdot \left( {q + {r_2}} \right)}}{e^{\frac{i}{\hbar }{p_k} \cdot {r_2}}}dqd{r_2}} } = \frac{1}{{{L^6}}}\int {{e^{\frac{i}{\hbar }\left( {{p_i} + {p_k} - {p_l} - {p_m}} \right) \cdot {r_2}}}d{r_2}} \int {{e^{\frac{i}{\hbar }\left( {{p_i} - {p_l}} \right) \cdot q}}V\left( {\left| q \right|} \right)dq} = \frac{1}{{{L^3}}}\delta \left( {{p_i} + {p_k} - {p_l} - {p_m}} \right)v\left( {{p_l} - {p_i}} \right)$

$\hat V = \sum\limits_{lmki} {\frac{1}{{{L^3}}}\delta \left( {{p_i} + {p_k} - {p_l} - {p_m}} \right)v\left( {{p_l} - {p_i}} \right)a_{{p_l}}^ + a_{{p_m}}^ + {a_{{p_k}}}{a_{{p_i}}}}$

$H = \hat T + \frac{1}{2}\hat V = \sum\limits_k {\frac{{p_k^2}}{{2m}}a_{{p_k}}^ + {a_{{p_k}}}} + \frac{1}{2}\sum\limits_{lmki} {\frac{1}{{{L^3}}}\delta \left( {{p_i} + {p_k} - {p_l} - {p_m}} \right)v\left( {{p_l} - {p_i}} \right)a_{{p_l}}^ + a_{{p_m}}^ + {a_{{p_k}}}{a_{{p_i}}}}$

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67樓2017-04-08 15:47:42

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送紅花一朵

${E_x}\left( {r,t} \right) = \frac{{\mu {\mu _0}}}{{4\pi }}{e^{i\left( {k \cdot r - \omega t} \right)}}\left[ {{\mu _x}\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{r} + \frac{{i\omega c}}{{n{r^2}}} - \frac{{{c^2}}}{{{n^2}{r^3}}}} \right) - {n_x}\left( {{n_x}{\mu _x} + {n_y}{\mu _y} + {n_z}{\mu _z}} \right)\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{{{n^2}r}} + \frac{{3i\omega c}}{{{n^3}{r^2}}} - \frac{{3{c^2}}}{{{n^4}{r^3}}}} \right)} \right]$

${E_y}\left( {r,t} \right) = \frac{{\mu {\mu _0}}}{{4\pi }}{e^{i\left( {k \cdot r - \omega t} \right)}}\left[ {{\mu _y}\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{r} + \frac{{i\omega c}}{{n{r^2}}} - \frac{{{c^2}}}{{{n^2}{r^3}}}} \right) - {n_y}\left( {{n_x}{\mu _x} + {n_y}{\mu _y} + {n_z}{\mu _z}} \right)\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{{{n^2}r}} + \frac{{3i\omega c}}{{{n^3}{r^2}}} - \frac{{3{c^2}}}{{{n^4}{r^3}}}} \right)} \right]$

${E_z}\left( {r,t} \right) = \frac{{\mu {\mu _0}}}{{4\pi }}{e^{i\left( {k \cdot r - \omega t} \right)}}\left[ {{\mu _z}\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{r} + \frac{{i\omega c}}{{n{r^2}}} - \frac{{{c^2}}}{{{n^2}{r^3}}}} \right) - {n_z}\left( {{n_x}{\mu _x} + {n_y}{\mu _y} + {n_z}{\mu _z}} \right)\left( {\frac{{{\omega ^2}}}{{{n^2}r}} + \frac{{3i\omega c}}{{{n^3}{r^2}}} - \frac{{3{c^2}}}{{{n^4}{r^3}}}} \right)} \right]$

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68樓2017-04-11 20:09:29

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如果一樓的方程就是一維氫原子的薛定諤方程，那么x>0時(shí)，k<0，x<0時(shí)，k>0，
當(dāng) $x \to \infty$ 時(shí)
方程可以寫成:
$\frac{{{\hbar ^2}}}{{2m}}\frac{{{d^2}{\psi }}}{{d{x^2}}} + E\psi = 0$
可以解得：
$\psi \left( {x \to \infty } \right) = {e^{ \pm \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}}$
對(duì)于束縛態(tài)， $x \to \infty$ 時(shí) $\psi \to 0$ ，所以有：
$\psi \left( {x \to \infty } \right) = {e^{ - \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}}$
令：
$\psi = f\left( x \right){e^{ - \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}}$
將其帶入方程中可得：
$\frac{{{d^2}f}}{{d{x^2}}} - 2\sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} \frac{{df}}{{dx}} + \frac{{2mk{e^2}}}{{{\hbar ^2}}}\frac{f}{x} = 0$ （1）
令：
$A = \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}}$ , $B = \frac{{2mk{e^2}}}{{{\hbar ^2}}}$ （2）
令：
$f\left( x \right) = {a_0}{x^s} + {a_1}{x^{s + 1}} + \cdots + {a_n}{x^{s + n}}$ (3)
帶入到（1）中，并令x的同次冪的系數(shù)之和為零可得：
$s\left( {s - 1} \right){a_0} = 0$ （4）
$s\left( {s + 1} \right){a_1} - 2As{a_0} + B{a_0} = 0$ （5）
$\left( {s + n + 1} \right)\left( {s + n} \right){a_{n + 1}} - 2A\left( {s + n} \right){a_n} + B{a_n} = 0$ （6）
（4）有三個(gè)解：
s=0,1
${a_0}=0$
由于 ${a_0}$ 是x最低次項(xiàng)的系數(shù)不能為零，所以s=0,1。
將s=0帶入到（5）中可以得到 ${a_0}=0$ ，依然不滿足上述條件，所以s=1。
將s=1帶入到（6）中有：
${a_{n + 1}} = \frac{{2A\left( {1 + n} \right) - B}}{{\left( {n + 2} \right)\left( {n + 1} \right)}}{a_n}$ （7）
當(dāng) $n \to \infty$ 時(shí)，有：
${a_{n + 1}} \approx \frac{{2A}}{{n + 1}}{a_n} = \frac{{{2^{n + 1}}{A^{n + 1}}}}{{\left( {n + 1} \right)!}}{a_0}$
$\psi \approx {a_0}x{e^{ - \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}}\sum\limits_{n = 0}^\infty {\frac{{{{\left( {2Ax} \right)}^n}}}{{n!}}} = {a_0}x{e^{2Ax}}{e^{ - \sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}} = {a_0}x{e^{\sqrt { - \frac{{2mE}}{{{\hbar ^2}}}} x}}$
那么當(dāng) $x \to \infty$ 時(shí)， $\psi \to \infty$ ，不滿足束縛態(tài)的要求，所以（7）必須在某一個(gè)l值處為零。
由此可得：
$2A\left( {1 + l} \right) - B = 0$ （8）
將（2）帶入（8）中，可得能級(jí)l的本征能量為：

${E_l} = - \frac{{m{k^2}{e^4}}}{{2{{\left( {l + 1} \right)}^2}{\hbar ^2}}}$

下面求波函數(shù)
(7)可以改寫為：
${a_{n + 1}} = \frac{{n - l}}{{\left( {n + 2} \right)\left( {n + 1} \right)}}2A{a_n}$
帶入到（3）中有：
$f\left( x \right) = {a_0}x\sum\limits_{n = 0}^l {\frac{{{{\left( { - 1} \right)}^n}l!}}{{\left( {n + 1} \right)!n!\left( {l - n} \right)!}}{{\left( {2Ax} \right)}^n}} = {a_0}x\sum\limits_{n = 0}^l {\frac{{l!}}{{\left( {n + 1} \right)!n!\left( {l - n} \right)!}}{{\left[ {\frac{{2mk{e^2}x}}{{{\hbar ^2}\left( {l + 1} \right)}}} \right]}^n}}$
那么能級(jí)l的波函數(shù)為：
${\psi _l} = {a_0}x{e^{\frac{{mk{e^2}x}}{{{\hbar ^2}\left( {l + 1} \right)}}}}\sum\limits_{n = 0}^l {\frac{{l!}}{{\left( {n + 1} \right)!n!\left( {l - n} \right)!}}{{\left[ {\frac{{2mk{e^2}x}}{{{\hbar ^2}\left( {l + 1} \right)}}} \right]}^n}}$
那么基態(tài)波函數(shù)為：
${\psi _0} = {a_0}x{e^{ - \left| {\frac{{mk{e^2}}}{{{\hbar ^2}}}} \right|x}}$
下面做歸一化：
$\int_0^\infty {a_0^2{x^2}{e^{\frac{{2mk{e^2}}}{{{\hbar ^2}}}x}}dx} = \frac{1}{2}$ （9）
令：
$c = \frac{{2mk{e^2}}}{{{\hbar ^2}}}$
帶入到（9）中，有：
$\int_0^\infty {a_0^2{x^2}{e^{cx}}dx} = \left. {\frac{{a_0^2}}{c}{x^2}{e^{cx}}} \right|_0^\infty + \frac{{a_0^2}}{c}\int_0^\infty {2x{e^{cx}}dx}$
$= \left. {\frac{{a_0^2}}{c}{x^2}{e^{cx}}} \right|_0^\infty + \left. {\frac{{2a_0^2}}{{{c^2}}}x{e^{cx}}} \right|_0^\infty + \frac{{2a_0^2}}{{{c^2}}}\int_0^\infty {{e^{cx}}dx}$
$= \left. {\frac{{a_0^2}}{c}{x^2}{e^{cx}}} \right|_0^\infty + \left. {\frac{{2a_0^2}}{{{c^2}}}x{e^{cx}}} \right|_0^\infty + \left. {\frac{{2a_0^2}}{{{c^3}}}{e^{cx}}} \right|_0^\infty = - \frac{{2a_0^2}}{{{c^3}}} = \frac{1}{2}$
解得：
${a_0} = \frac{{e\sqrt { - 2mk} }}{{2\hbar }}$
那么能級(jí)l的波函數(shù)為：
${\psi _l} = \frac{{e\sqrt {2m\left| k \right|} }}{{2\hbar }}\left| x \right|{e^{\frac{{mk{e^2}x}}{{{\hbar ^2}\left( {l + 1} \right)}}}}\sum\limits_{n = 0}^l {\frac{{l!}}{{\left( {n + 1} \right)!n!\left( {l - n} \right)!}}{{\left[ {\frac{{2mk{e^2}x}}{{{\hbar ^2}\left( {l + 1} \right)}}} \right]}^n}}$

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69樓2017-04-24 10:44:42

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厲害了，我的哥

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70樓2017-05-28 11:49:12

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[考研] 一志愿吉大071010，316分求調(diào)劑 +3	xgbiknn 2026-03-27	3/150	2026-03-27 10:36 by guoweigw
[考研] 304材料求調(diào)劑 +4	鐘llll 2026-03-26	4/200	2026-03-27 03:42 by wxiongid
[考研] 調(diào)劑求收留 +7	果然有我 2026-03-26	7/350	2026-03-27 00:26 by wxiongid
[考研] 297求調(diào)劑 +6	田洪有 2026-03-26	6/300	2026-03-26 15:55 by 不吃魚的貓
[考研] 環(huán)境專碩324分求調(diào)劑推薦 +5	軒小寧—— 2026-03-26	5/250	2026-03-26 12:05 by i_cooler
[考研] 一志愿南航 335分 \| 0856材料化工 \| GPA 4.07 \| 有科研經(jīng)歷 +6	cccchenso 2026-03-23	6/300	2026-03-25 22:25 by 544594351
[考研] 一志愿中南大學(xué)化學(xué)學(xué)碩0703總分337求調(diào)劑 +7	niko- 2026-03-22	7/350	2026-03-25 20:14 by qingfeng258
[考研] 生物學(xué)學(xué)碩求調(diào)劑 +7	小羊睡著了? 2026-03-23	10/500	2026-03-25 02:24 by 清風(fēng)拂揚(yáng)。 m
[考研] 335求調(diào)劑 +4	yuyu宇 2026-03-23	5/250	2026-03-23 23:49 by Txy@872106
[考研] 一志愿國(guó)科過程所081700，274求調(diào)劑 +3	三水研0水立方 2026-03-23	3/150	2026-03-23 23:11 by MajorWen
[考研] 接收2026碩士調(diào)劑(學(xué)碩+專碩) +4	allen-yin 2026-03-23	6/300	2026-03-23 15:04 by 汪！？！
[考研] 280分求調(diào)劑一志愿085802 +4	PUMPT 2026-03-22	7/350	2026-03-22 22:13 by 星空星月
[考研] 一志愿北京化工大學(xué)070300 學(xué)碩336求調(diào)劑 +5	vv迷 2026-03-21	8/400	2026-03-22 14:20 by ColorlessPI