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【原創(chuàng)】第一原理計算的一些心得
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把自己關(guān)于第一原理的一些理解寫出: (1)第一性原理其實是包括基于密度泛函的從頭算和基于Hartree-Fock自洽計算的從頭算,前者以電子密度作為基本變量(霍亨伯格-科洪定理),通過求解Kohn-Sham方程,迭代自洽得到體系的基態(tài)電子密度,然后求體系的基態(tài)性質(zhì);后者則通過自洽求解Hartree-Fock方程,獲得體系的波函數(shù),求基態(tài)性質(zhì); 評述:K-S方程的計算水平達到了H-F水平,同時還考慮了電子間的交換關(guān)聯(lián)作用。 (2)關(guān)于DFT中密度泛函的Functional,其實是交換關(guān)聯(lián)泛函 包括LDA,GGA,雜化泛函等等 一般LDA為局域密度近似,在空間某點用均勻電子氣密度作為交換關(guān)聯(lián)泛函的唯一變量,多數(shù)為參數(shù)化的CA-PZ方案; GGA為廣義梯度近似,不僅將電子密度作為交換關(guān)聯(lián)泛函的變量,也考慮了密度的梯度為變量,包括PBE,PW,RPBE等方案,BLYP泛函也屬于GGA; 此外還有一些雜化泛函,B3LYP等。 (3)關(guān)于贗勢 在處理計算體系中原子的電子態(tài)時,有兩種方法,一種是考慮所有電子,叫做全電子法,比如WIEN2K中的FLAPW方法(線性綴加平面波);此外還有一種方法是只考慮價電子,而把芯電子和原子核構(gòu)成離子實放在一起考慮,即贗勢法,一般贗勢法是選取一個截斷半徑,截斷半徑以內(nèi),波函數(shù)變化較平滑,和真實的不同,截斷半徑以外則和真實情況相同,而且贗勢法得到的能量本征值和全電子法應(yīng)該相同。 贗勢包括模守恒和超軟,模守恒較硬,一般需要較大的截斷能,超軟勢則可以用較小的截斷能即可。另外,模守恒勢的散射特性和全電子相同,因此一般紅外,拉曼等光譜的計算需要用模守恒勢。 贗勢的測試標準應(yīng)是贗勢與全電子法計算結(jié)果的匹配度,而不是贗勢與實驗結(jié)果的匹配度,因為和實驗結(jié)果的匹配可能是偶然的。 (4)關(guān)于收斂測試 (a)Ecut,也就是截斷能,一般情況下,總能相對于不同Ecut做計算,當Ecut增大時總能變化不明顯了即可;然而,在需要考慮體系應(yīng)力時,還需對應(yīng)力進行收斂測試,而且應(yīng)力相對于Ecut的收斂要比總能更為苛刻,也就是某個截斷能下總能已經(jīng)收斂了,但應(yīng)力未必收斂。 (b)K-point,即K網(wǎng)格,一般金屬需要較大的K網(wǎng)格,采用超晶胞時可以選用相對較小的K網(wǎng)格,但實際上還是要經(jīng)過測試。 (5)關(guān)于磁性 一般何時考慮自旋呢?舉例子,例如BaTiO3中,Ba、Ti和O分別為+2,+4和-2價,離子全部為各個軌道滿殼層的結(jié)構(gòu),就不必考慮自旋了;對于BaMnO3中,由于Mn+3價時d軌道還有電子,但未滿,因此需考慮Mn的自旋,至于Ba和O則不必考慮。其實設(shè)定自旋就是給定一個原子磁矩的初始值,只在剛開始計算時作為初始值使用,具體的可參照磁性物理。 (6)關(guān)于幾何優(yōu)化 包括很多種了,比如晶格常數(shù)和原子位置同時優(yōu)化,只優(yōu)化原子位置,只優(yōu)化晶格常數(shù),還有晶格常數(shù)和原子位置分開優(yōu)化等等。 在PRL一篇文章中見到過只優(yōu)化原子位置,晶格常數(shù)用實驗值的例子(PRL 100, 186402 (2008));也見到過晶格常數(shù)先優(yōu)化,之后固定晶格常數(shù)優(yōu)化原子位置的情況;更多的情況則是Full geometry optimization。 一般情況下,也有不優(yōu)化幾何結(jié)構(gòu)直接計算電子結(jié)構(gòu)的,但是對于缺陷形成能的計算則往往要優(yōu)化。 (7)關(guān)于軟件 軟件大致分為基于平面波的軟件,如CASTEP、PWSCF和ABINIT等等,計算量大概和體系原子數(shù)目的三次方相關(guān);還有基于原子軌道線性組合的軟件(LCAO),比如openmx,siesta,dmol等,計算量和體系原子數(shù)目相關(guān),一般可模擬較多原子數(shù)目的體系。 參考文獻: Designing meaningful density functional theory calculations in materials science—a primer |
至尊木蟲 (著名寫手)
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